為了把握各種空壓機(jī)振動(dòng)的紀(jì)律,起首要把現(xiàn)實(shí)的空壓機(jī)體系簡(jiǎn) 化成為它的動(dòng)力學(xué)模子。

例如安裝有電念頭的梁，它就可簡(jiǎn) 化成等效的質(zhì)量一彈簧體系。

梁的彈性，m 相稱于電念頭的質(zhì)量。

振動(dòng)模子可以不止一 個(gè)，它重要取決于要求問(wèn)題的性子和精度等。

一般把振動(dòng)系 統(tǒng)分成離散參數(shù)的和散布參數(shù)的兩種類型，前者可用有限個(gè) 自力參數(shù)來(lái)斷定其地位，后者則不克不及疏忽彈性件的質(zhì)量，系 統(tǒng)具有持續(xù)散布的參數(shù)。

對(duì)離散振動(dòng)體系作力剖析,可知一般 存在三個(gè)作用力，即彈性力、阻尼力、慣性力，它們分離與 以此參數(shù)組成成運(yùn)動(dòng)微分方程位移、速率和加快度相接洽， 式即可研討各種振動(dòng)的振動(dòng)特色。

1.單自由度無(wú)阻尼線性體系的自由振動(dòng)

質(zhì)量體系為單自由度振動(dòng)體系的較 簡(jiǎn)樸的力學(xué)模子。

在無(wú)外來(lái)鼓勵(lì)時(shí)，質(zhì)量m處于均衡地位，彈簧靜變 形發(fā)生的彈力F= KAs即是質(zhì)量m蒙受的重即 力 p= mg,kha= mg(2-25)彈性系數(shù)k: 式中彈賃靜變形hpt:振動(dòng)體質(zhì)量重力加快度。

對(duì)振體m賜與初始擾動(dòng)(鼓勵(lì)) 振動(dòng)物體將會(huì)在均衡位 置左近產(chǎn)生振動(dòng)(相應(yīng))。

這種體系受初始鼓勵(lì)后，振動(dòng)物體 僅在恢復(fù)力(即彈性力)作用下發(fā)生的振動(dòng),稱為自由振動(dòng)。

按達(dá)朗貝爾道理,可列出單自由度線性體系自由振動(dòng)的 運(yùn)動(dòng)方程式:

2.單自由度有阻尼線性體系的自由報(bào)動(dòng)

現(xiàn)實(shí)的構(gòu)造在振動(dòng)時(shí),會(huì)受到種種阻尼力的作用。如材 料內(nèi)部因?yàn)榱腺|(zhì)不均而產(chǎn)生的微塑性變形發(fā)生的阻力，或由 于存在大批細(xì)小的裂痕而發(fā)生摩擦力，以及外部空氣阻力， 元件接點(diǎn)的摩擦等等。

這些阻尼力都要耗費(fèi)振動(dòng)能量,使振 其簡(jiǎn)樸也是較常遇到的是粘性阻尼力，其巨細(xì)和振動(dòng)衰減, 動(dòng)速率成正比,即自由振動(dòng)在計(jì)進(jìn)阻尼作用后發(fā)生的振動(dòng)稱為有阻尼的自 由振動(dòng)。

這時(shí),振動(dòng)也長(zhǎng)短周期性的。

過(guò)阻尼和臨界阻情形下，動(dòng)力體系都不會(huì)產(chǎn)生振動(dòng)。在 不同的初始值下,它們的運(yùn)動(dòng)情形如圖所示。

當(dāng)初始擾動(dòng)很小時(shí),體系逐漸趨于均衡; 在特別初始條 件時(shí),如反向初速率很年夜,體系較多能有一次移 到均衡地位的另一邊。

欠阻尼自由振動(dòng)具有不變頻率ca和相位角9,但振幅按 Ae衰減。

其典范相應(yīng)曲線，為其 包絡(luò)線,振幅隨時(shí)光增長(zhǎng)按指數(shù)紀(jì)律遞減，逐漸趨勢(shì)于零。

年夜大都測(cè)振儀器和構(gòu)造都在欠阻尼前提下事情，為把握 其振動(dòng)特色,較重要的要知道阻尼巨細(xì)，它可經(jīng)由過(guò)程振幅衰減 系數(shù)計(jì)算出來(lái)

所謂振幅衰減系數(shù)，就是衰減振動(dòng)的波形中 相隔半周的二個(gè)振幅盡對(duì)值之比。